在上面的晶體等效電路中，L1, C1和R1是晶體運動參數, C0是晶體電極之間的電容,以及由于其安裝和引出布置而引起的電容.由于在A處施加了可變頻率的恒定電壓源的結果,流入B處的負載的電流如下圖所示.

  在低頻下，晶體運動臂的阻抗極高，并且電流僅由于C0的電抗降低而隨頻率增加而上升. L1與C1諧振時達到頻率fr,電流急劇上升，僅受串聯的RL和晶體運動電阻R1限制.在僅稍高的頻率下，運動臂會表現出增加的凈感抗,該感抗與fa處的C0發生諧振，導致電流降至非常低的值. fr和fa之間的差異取決于fr和C1與C0的比值.在更高的頻率下，不管其他晶體振動模式如何,電流都會恢復到僅由C0引起的電流.在兩個諧振頻率下，晶體”看起來”像一個電阻,施加的電壓和產生的負載電流同相.

  實際上，由于等效電路中R1和C0的相對位置,實際情況并非如此.零相頻率與最大和最小傳輸頻率并不完全相同,但是在低于100MHz的頻率下，CO的電抗比R1高，可以認為是這樣.任何石英晶體振蕩器的確切頻率都取訣于其內電壓和電流的相對相位,而不僅僅是印在晶體罐

上的頻率.為了在所需頻率下發生振蕩,必須在該頻率.上存在正反饋或零環路相移.網絡轉型大多數晶體振蕩器的設計目的是使晶體在電阻呈fr的fr或fr與fa之間的頻率工作;讓我們稱此頻率為fL,在該頻率下晶體呈現感應性.在這種情況下，連續的網絡轉換(請參見上一頁的電路)使您可以將晶振電路減少到只有兩個分量:凈電感和等效等效并聯或串聯電阻.